Що розумієте під силовим полем. Що означає "силове поле"

СИЛОВЕ ПОЛЕ- частина простору (обмежена або необмежена), в кожній точці якої на поміщену туди матеріальну частину діє певна за чисельною величиною і напрямом сила, яка залежить тільки від координат х, у, zцієї точки. Таке С. п. зв. стаціонарним; якщо сила поля залежить і від часу, то С. п. зв. нестаціонарним; якщо сила у всіх точках С. п. має одне й те саме значення, тобто не залежить ні від координат, ні від часу, С. п. зв. однорідним.

Стаціонарне С. п. може бути задано ур-нями

де F x , F y , F z- Проекції сили поля F.

Якщо існує така ф-ція U(x, у, z), звана силовою ф-цією, що елементарна робота сил поля дорівнює повному диференціалу цієї ф-ції, то С. п. зв. потенційним. У цьому випадку С. п. задається однією ф-цією U(x, у, z), а сила F може бути визначена через цю ф-цію рівностями:

або . Умова існування силової ф-ції для даного С. п. полягає в тому, що

або . При переміщенні в потенційному С. п. з точки M 1 (x 1 , y 1 , z 1)в точку М 2 (х 2 , у 2, z 2) робота сил поля визначається рівністю і не залежить від виду траєкторії, по якій переміщується точка докладання сили.

Поверхні U(x, у, z) = const, на яких брало ф-ція зберігає пост. значення, зв. поверхнями рівня. Сила в кожній точці поля спрямована по нормалі до поверхні рівня, що проходить через цю точку; при переміщенні вздовж поверхні рівня робота сил поля дорівнює нулю.

Приклади потенційного С. п.: однорідне поле тяжкості, для якого U = -mgz, де т- маса частинки, що рухається в полі, g- прискорення сили тяжіння (вісь zспрямована вертикально догори); ньютонове поле тяжіння, для якого U = km/rде r = - відстань від центру тяжіння, k - постійний для даного полякоефіцієнт. Замість силової ф-ції як характеристики потенційного С. п. можна ввести потенційну енергіюП, пов'язану з Uзалежністю П(х, у, z)= = -U(x, у, z). Вивчення руху частинки в потенційному С. п. (за відсутності інших сил) суттєво спрощується, тому що в цьому випадку має місце закон збереження механіч. енергії, що дозволяє встановити пряму залежність між швидкістю частинки та її положенням у С. п. с. м. Тарг. СИЛОВІ ЛІНІЇ- Сімейство кривих, що характеризують просторовий розподіл векторного поля сил; напрямок вектора поля в кожній точці збігається з дотичною до С. л. Т. о., ур-ня С. л. довільного векторного поля А (х, у, z) записуються у вигляді:

Щільність С. л. характеризує інтенсивність (величину) силового поля. Область простору, обмежена С. л., що перетинають до-л. замкнуту криву, зв. силовою трубкою. С. л. вихрове поле замкнуті. С. л. потенційного поля починаються на джерелах поля і закінчуються на його стоках (джерелах запереч. знака).

Поняття С. л. введено М. Фарадеєм при дослідженні магнетизму, а потім набуло подальшого розвитку в роботах Дж. К. Максвелла з електромагнетизму. Згідно з уявленнями Фарадея і Максвелла, у просторі, що пронизує С. л. електрич. та магн. полів, існують механіч. напруги, що відповідають натягу вздовж С. л. і тиску поперек них. Математично ця концепція виражена в Максвелла тензоре натягуел-магн. поля.

Поряд із використанням поняття С. л. частіше говорять просто про лінії поля: напруженості електрич. поля Е, індукції магн. поля Утощо, не роблячи спец. акценту ставлення цих нулів до сил.

Полем сил називають область простору, у кожній точці якого на поміщену туди частинку діє сила, що закономірно змінюється від точки до точки, наприклад, поле сили тяжіння Землі або поле сил опору в потоці рідини (газу). Якщо сила в кожній точці силового поля не залежить від часу, то таке поле називають стаціонарним. Зрозуміло, що силове поле, стаціонарне в одній системі відліку, в іншій системі може виявитися нестаціонарним. У стаціонарному силовому полі сила залежить від положення частки.

Робота, яку здійснюють сили поля під час переміщення частки з точки 1 у крапку 2 , Залежить, взагалі кажучи, від шляху. Однак серед стаціонарних силових полів є такі, в яких ця робота не залежить від шляху між точками. 1 і 2 . Цей клас полів, маючи низку найважливіших властивостей, займає особливе місце у механіці. До вивчення цих властивостей ми перейдемо.

Пояснимо сказане з прикладу стежить сили. На рис. 5.4 зображено тіло ABCD,у точці Проякого прикладена сила , незмінно пов'язана із тілом.

Перемістимо тіло з положення Iу становище IIдвома способами. Виберемо спочатку як полюс точку Про(рис. 5.4а)) і повернемо тіло навколо полюса на кут π/2 протилежно напрямку обертання годинникової стрілки. Тіло займе становище A"B"C"D".Повідомимо тепер тіло поступальне переміщення у вертикальному напрямку на величину ГО".Тіло займе становище II (A"B"C"D").Робота сили на досконалому переміщенні тіла зі становища Iу становище IIдорівнює нулю. Вектор переміщення полюса представлений відрізком ГО".

При другому способі виберемо як полюс точку Kрис. 5.4б) і повернемо тіло навколо полюса на кут π/2 проти руху годинникової стрілки. Тіло займе становище A"B"C"D"(Рис. 5.4б). Тепер перемістимо тіло вертикально нагору з вектором переміщення полюса. KK",після чого дамо тілу горизонтальне переміщення вліво на величину K"K".В результаті тіло займе становище II,таке ж, як на позиції, рис.5.4 а)Малюнка 5.4. Однак тепер вектор переміщення полюса буде іншим, ніж у першому способі, а робота сили при другому способі переміщення тіла з положення Iу становище IIдорівнює А = F К "К",тобто відмінна від нуля.

Визначення: стаціонарне силове поле, в якому робота сили поля на шляху між двома будь-якими точками не залежить від форми шляху, а залежить тільки від положення цих точок, називають потенційним, а самі сили – консервативними.

Потенціаломтаких сил ( потенційною енергією)називається робота, виконана ними на переміщеннях тіла з кінцевого положення в початкове, причому початкове положення може бути обрано довільно. Це означає, що потенційна енергія визначається точністю до постійної.



Якщо ця умова не виконується, то силове поле не є потенційним, а сили поля називаються неконсервативними.

У реальних механічних системах завжди є сили, робота яких за дійсному русі системи негативна (наприклад, сили тертя). Такі сили називаються дисипативними.Вони є окремим видом неконсервативних сил.

Консервативні сили мають ряд чудових властивостей, виявлення яких введемо поняття силового поля. Силовим полем називається простір(або його частина), в якому на матеріальну точку, вміщену в кожну точку цього поля, діє певна сила.

Покажемо, що у потенційному полі робота сил поля на будь-якому замкнутому шляху дорівнює нулю. Дійсно, будь-який замкнутий шлях (рис. 5.5) можна розбити довільно на дві частини, 1а2і 2b1. Оскільки поле потенційно, то, за умовою, . З іншого боку, очевидно, що . Тому

що й потрібно було довести.

Назад, якщо робота сил поля на будь-якому замкнутому шляху дорівнює нулю, то робота цих сил на шляху між довільними точками 1 і 2 від форми шляху залежить, т. е. поле потенційно. Для доказу візьмемо два довільні шляхи 1а2і 1b2(Див. рис. 5.5). Складемо з них замкнутий шлях 1а2b1. Робота цьому замкнутому шляху за умовою дорівнює нулю, т. е. . Звідси. Але тому

Таким чином, рівність нуля роботи сил поля на будь-якому замкнутому шляху є необхідною і достатньою умовою незалежності роботи від форми шляху, і може вважатися відмітною ознакоюбудь-якого потенційного поля сил.

Поле центральних сил.Будь-яке силове поле викликається дією певних тіл. Сила, що діє на частку Ау такому полі, обумовлена ​​взаємодією цієї частинки з цими тілами. Сили, що залежать тільки від відстані між взаємодіючими частинками і спрямовані по прямій частині, що з'єднує ці частинки, називають центральними.Прикладом останніх є гравітаційні, кулонівські і пружні сили.

Центральну силу, що діє на частку Аз боку частки У, можна уявити в загальному вигляді:

де f(r) - функція, яка залежить при даному характері взаємодії тільки від r- Відстань між частинками; - одиничний вектор, що задає напрямок радіуса-вектора частки Ащодо частки У(Рис. 5.6).

Доведемо, що всяке стаціонарне поле центральних сил потенційно.

Для цього розглянемо спочатку роботу центральних сил у разі, коли силове поле спричинене наявністю однієї нерухомої частки У. Елементарна робота сили (5.8) на переміщенні . Оскільки - проекція вектора на вектор , чи відповідний радіус-вектор (рис. 5.6), то . Робота ж цієї сили по довільному шляху від точки 1 до точки 2

Отриманий вираз залежить тільки від виду функції f(r), тобто від характеру взаємодії, та від значень r 1і r 2початкової та кінцевої відстаней між частинками Аі У. Від форми шляху воно не залежить. А це означає, що це силове поле потенційно.

Узагальним отриманий результат на стаціонарне силове поле, викликане наявністю сукупності нерухомих частинок, що діють на частинку Аіз силами , кожна з яких є центральною. У цьому випадку робота результуючої сили під час переміщення частки Аз однієї точки до іншої дорівнює алгебраїчній сумі робіт окремих сил. Оскільки робота кожної з цих сил залежить від форми шляху, те й робота результуючої сили від неї також залежить.

Таким чином, дійсно, будь-яке стаціонарне поле центральних сил є потенційним.

Потенційна енергія частки.Та обставина, що робота сил потенційного поля залежить тільки від початкового та кінцевого положень частинки, дає змогу запровадити надзвичайно важливе поняття потенційної енергії.

Уявімо, що ми переміщуємо частинку в потенційному полі сил з різних точок. Р iу фіксовану точку Про. Оскільки робота сил поля залежить від форми шляху, залишається залежність її лише від положення точки Р(При фіксованій точці Про). А це означає, що ця робота буде деякою функцією радіус-вектора точки. Р. Позначивши, цю функцію , запишемо

Функцію називають потенційною енергією частки у цьому полі.

Тепер знайдемо роботу сил поля під час переміщення частки з точки 1 у крапку 2 (Рис. 5.7). Так як робота не залежить від шляху, візьмемо шлях, що проходить через точку 0. Тоді робота на шляху 1 02 може бути представлена ​​у вигляді

або з урахуванням (5.9)

Вираз, що стоїть праворуч, є зменшенням потенційної енергії, тобто різниця значень потенційної енергії частки в початковій і кінцевій точках шляху.

_________________

* Зміна будь-якої величини Xможна характеризувати або її збільшенням, або спадом. Збільшенням величини Xназивають різницю кінцевого ( X 2) та початкового ( Х 1) значень цієї величини:

приріст Δ Х = Х 2 - Х 1.

Втратою величини Xназивають різницю її початкового ( Х 1) та кінцевого ( Х 2) значень:

спад Х 1 - Х 2 = -Δ Х,

тобто зменшення величини Xдорівнює її прирощенню, взятому зі зворотним знаком.

Збільшення та спад - величини алгебраїчні: якщо Х 2 > X 1, то збільшення позитивно, а спад негативна, і навпаки.

Таким чином, робота сил поля на шляху 1 - 2 дорівнює втраті потенційної енергії частки.

Очевидно, частинці, що знаходиться в точці поля, завжди можна приписати будь-яке наперед обране значення потенційної енергії. Це відповідає тієї обставини, що шляхом вимірювання роботи може бути визначена лише різниця потенційних енергій у двох точках поля, але не абсолютна величина. Однак, як тільки фіксовано значення

потенційної енергії в будь-якій точці, значення її в усіх інших точках поля однозначно визначаються формулою (5.10).

Формула (5.10) дає можливість знайти вираз будь-якого потенційного поля сил. Для цього достатньо обчислити роботу, що здійснюється силами поля на будь-якому шляху між двома точками, і представити її у вигляді зменшення певної функції, яка і є потенційною енергією.

Саме так і було зроблено при обчисленні роботи на полях пружної та гравітаційної (кулонівської) сил, а також у однорідному полі тяжкості [див. формули (5.3) – (5.5)]. З цих формул відразу видно, що потенційна енергія частинки даних силових полях має наступний вид:

1) у полі пружної сили

2) у полі точкової маси (заряду)

3) у однорідному полі тяжкості

Ще раз наголосимо, що потенційна енергія U- це функція, що визначається з точністю до додання деякої довільної постійної. Ця обставина, однак, зовсім несуттєва, бо до всіх формул входить лише різниця значень Uу двох положеннях частки. Тому довільна постійна, однакова всім точок поля, випадає. У зв'язку з цим її зазвичай опускають, як і зроблено у попередніх висловлюваннях.

І ще одна важлива обставина, про яку не слід забувати. Потенційну енергію, строго кажучи, слід відносити не до частки, а до системи частинок, що взаємодіють між собою, і тіл, що викликають силове поле. При цьому характері взаємодії потенційна енергія взаємодії частинки з цими тілами залежить тільки від положення частинки щодо цих тіл.

Зв'язок між потенційною енергією та силою. Відповідно (5.10), робота сили потенційного поля дорівнює втраті потенційної енергії частки, тобто. А 12 = U 1 - U 2 = - (U 2 - U 1). При елементарному переміщенні останній вираз має вигляд dА = - dU, або

F l dl = - dU. (5.14)

т. е. проекція сили поля у цій точці напрям переміщення дорівнює зі зворотним знаком приватної похідної потенційної енергії у цьому напрямі.

, За допомогою формули (5.16) ми маємо можливість відновити поле сил .

Геометричне місце точок у просторі, у яких потенційна енергія Uмає те саме значення, визначає еквіпотенційну поверхню. Зрозуміло, що кожному значенню Uвідповідає своя еквіпотенційна поверхня.

З формули (5.15) випливає, що проекція вектора на будь-який напрямок, що стосується еквіпотенційної поверхні в даній точці, дорівнює нулю. Це означає, що вектор нормальний до еквіпотенційної поверхні у цій точці. Крім того, знак мінус (5.15) означає, що вектор спрямований у бік зменшення потенційної енергії. Сказане пояснює рис. 5.8, що відноситься до двовимірного випадку; тут зображено систему еквіпотенціалей, причому U 1 < U 2 < U 3 < … .

Консервативними силами називаються сили, робота яких не залежить від шляху переходу тіла чи системи з початкового положенняу кінцеве. Характерна властивість таких сил - робота на замкнутій траєкторії дорівнює нулю:

До консервативних сил відносяться: сила тяжіння, гравітаційна сила, сила пружності та інші сили.

Неконсервативними силами називаються сили, робота яких залежить від шляху переходу тіла або системи з початкового положення до кінцевого. Робота цих сил на замкнутій траєкторії відмінна від нуля. До неконсервативних сил відносяться: сила тертя, сила тяги та інші сили.

Силовим полем називається фізичне простір, задовольняє умові, у якому на точки механічної системи, що у цьому просторі, діють сили, залежні від становища цих точок чи то становища точок і часу. Силове поле. сили якого залежать від часу, називається стаціонарним. Стаціонарне силове поле називається потенційним, якщо існує така функція, що однозначно залежить від координат точок системи, через яку проекції сили на координатні осі в кожній точці поля виражаються так: X i =∂υ/∂x i ; Y i =∂υ/∂y i; Z i = ∂υ/∂z i.

Кожній точці потенційного поля відповідає, з одного боку, деяке значення вектора сили , що діє тіло, і, з іншого боку, деяке значення потенційної енергії . Отже, між силою та потенційною енергією має існувати певний зв'язок.

Для встановлення зв'язку обчислимо елементарну роботу , що здійснюється силами поля при малому переміщенні тіла, що відбувається вздовж довільно обраного напрямку в просторі, яке позначимо літерою . Ця робота дорівнює

де - проекція сили на напрямок.

Оскільки в даному випадкуробота здійснюється за рахунок запасу потенційної енергії, вона дорівнює убутку потенційної енергії на відрізку осі:

З двох останніх виразів отримуємо

Останній вираз дає середнє значення на відрізку. Щоб

отримати значення в точці потрібно зробити граничний перехід:

Так як може змінюватися не тільки при переміщенні вздовж осі, але також і при переміщеннях вздовж інших напрямків, межа в цій формулі представляє робою так звану приватну похідну від:

Це співвідношення справедливе для будь-якого напрямку в просторі, зокрема і для напрямів координатних декартових осей х, у, z:

Ця формула визначає проекції вектора сили координатні осі. Якщо відомі ці проекції, виявляється певним і сам вектор сили:



в математиці вектор ,

де а - скалярна функція х, у, z називається градієнтом цього скаляра позначається символом . Отже сила дорівнює градієнту потенційної енергії, взятого зі зворотним знаком

У просторі, у кожній точці якого на пробну частинку діє певна за величиною та напрямком сила (вектор сили).

Технічно розрізняють (як це і для інших видів полів)

  • стаціонарні поля, величина та напрямок яких можуть залежати виключно від точки простору (координат x, у, z), та
  • нестаціонарні силові поля, що залежать також від часу t.
  • однорідне силове поле, для якого сила, що діє на пробну частинку, однакова у всіх точках простору та
  • неоднорідне силове поле, що не має такої властивості.

Найбільш простим для дослідження є стаціонарне однорідне силове поле, але воно ж є найменш загальним випадком.

Потенційні поля

Якщо робота сил поля, що діють на пробну частинку, що переміщується в ньому, не залежить від траєкторії частинки, і визначається тільки її початковим і кінцевим положеннями, то таке поле називається потенційним. Для нього можна ввести поняття потенційної енергії частинки - деякої функції координат частинок такою, що різницю її значень у точках 1 і 2 дорівнює роботі, що здійснюється полем при переміщенні частинки з точки 1 до точки 2.

Сила в потенційному полі виражається через потенційну енергію як її градієнт:

Приклади потенційних силових полів:

Література

Е. П. Розбитна, В. С. Захаров "Курс теоретичної фізики", книга 1. - Володимир, 1998.


Wikimedia Foundation. 2010 .

Дивитись що таке "Силове поле (фізика)" в інших словниках:

    Силове поле багатозначний термін, що вживається у наступних значеннях: Силове поле (фізика); векторне поле сил у фізиці; Силове поле ( наукова фантастика) якийсь невидимий бар'єр, основна функція якого – захист деякої ... Вікіпедія

    Ця стаття пропонується для видалення. Пояснення причин та відповідне обговорення ви можете знайти на сторінці Вікіпедія:До видалення/4 липня 2012. Поки процес обговорення не завершено, статтю можна по …

    Поле багатозначне поняття, пов'язане із протяжністю у просторі: поле у ​​Вікисловарі… Вікіпедія

    - (Від давньогрецьк. physis природа). Давні називали фізикою будь-яке дослідження навколишнього світу та явищ природи. Таке розуміння терміна фізика збереглося остаточно 17 в. Пізніше з'явився ряд спеціальних дисциплін: хімія, що досліджує властивості. Енциклопедія Кольєра

    Силове поле, що діє на рухомі електричні зарядиі на тіла, що володіють магнітним моментом, незалежно від стану їх руху. М. п. характеризується вектором магнітної індукції, який визначає: … … Велика радянська енциклопедія

СИЛОВЕ ПОЛЕ

СИЛОВЕ ПОЛЕ

Частина простору (обмежена або необмежена), в кожній точці якої на поміщену туди матеріальну ч-цю діє, величина і напрямок якої залежить або тільки від координат х, у, z цієї точки, або від координат і від часу t. У першому випадку С. п. зв. стаціонарним, тоді як у другому - нестаціонарним. Якщо сила у всіх точках С. п. має одне й те саме значення, тобто не залежить від координат, то С. п. зв. однорідним.

С. п., в до-ром сил поля, що діють на матеріальну ч-цу, що переміщається в ньому, залежить тільки від початкового і кінцевого положення ч-ци і не залежить від виду її траєкторії, зв. потенційним. Цю роботу можна виразити через потенційну енергію ч-ци П (х, у, z):

A=П(x1, y1, z1)-П(x2, y2, z2),

де x1, y1, z1 і х2, y2, z2 - координати початкового та кінцевого положень частинки відповідно. При русі ч-ци в потенційному С. п. під дією тільки сил поля має місце закон збереження механіч. енергії, що дозволяє встановити залежність між швидкістю ч-ци та її положенням у С. п.

Фізичний енциклопедичний словник. - М: Радянська енциклопедія. . 1983 .

СИЛОВЕ ПОЛЕ

Частина простору (обмежена або необмежена), у кожній точці якої на поміщену туди матеріальну частину діє певна за чисельною величиною і напрямом сила, що залежить тільки від координат х, у, zцієї точки. Таке С. п. зв. стаціонарним; якщо сила поля залежить і від часу, то С. п. зв. нестаціонарним; якщо сила у всіх точках С. п. має одне й те саме значення, тобто не залежить ні від координат, ні від часу, С. п. зв. однорідним.

Стаціонарне С. п. може бути задано ур-нями

де F x , F y , F z -проекції сили поля F.

Якщо існує така ф-ція U(x, у, z), звана силовою ф-цією, U(x,у, z), а сила F може бути визначена через цю ф-цію рівностями:

або . Умова існування силової ф-ції для даного С. п. полягає в тому, що

або . При переміщенні в потенційному С. п. з точки M 1 (x 1 ,y 1 , z 1)в точку М 2 (х 2, у 2, z 2) робота сил поля визначається рівністю і не залежить від виду траєкторії, по якій переміщується точка докладання сили.

Поверхні U(x, у, z) = const, на яких брало ф-ція зберігає пост. Приклади потенційного С. п.: однорідне поле тяжкості, для якого U = -mgz,де т -маса частинки, що рухається в полі, g -прискорення сили тяжіння (вісь zспрямована вертикально догори); ньютонове полетяжіння, для якого U = km/r,де r = - відстань від центру тяжіння, k - постійний даного поля коефіцієнт. потенційну енергію П, пов'язану з Uзалежністю П(х,) = = - U(x, у, z). Вивчення руху частинки в потенційномуС. п. (за відсутності інших сил) істотно спрощується, тому що в цьому випадку має місце закон збереження механіч. енергії, що дозволяє встановити пряму залежність між швидкістю частинки та її положенням у С. п. с. СИЛОВІ ЛІНІЇ- Сімейство кривих, що характеризують просторовийрозподіл векторного поля сил; напрям вектора поля в кожній точці збігається з дотичною до С. л. Т. о., ур-ня С. л. довільного векторного поля А (х, у, z) записуються у вигляді:

Щільність С. л. характеризує інтенсивність (величину) силового поля. Поняття С. л. введено М. Фарадеєм при дослідженні магнетизму, а потім одержало подальший розвиток у роботах Дж. К. Максвелла з електромагнетизму. Максвелла тензоре натягу ел.-магн. поля.

Поряд із використанням поняття С. л. частіше говорять просто про лінії поля: напруженості електрич. поля Е,індукції магн. поля Уі т.д.

Фізична енциклопедія. У 5-ти томах. - М: Радянська енциклопедія. Головний редакторА. М. Прохоров. 1988 .


Дивитись що таке "СИЛОВЕ ПОЛЕ" в інших словниках:

    Силове поле багатозначний термін, що вживається у наступних значеннях: Силове поле (фізика); векторне поле сил у фізиці; Силове поле (наукова фантастика) якийсь невидимий бар'єр, основна функція якого – захист деякої … Вікіпедія

    Частина простору, у кожній точці якого на поміщену туди частинку діє певна за величиною та напрямком сила, яка залежить від координат цієї точки, а іноді й від часу. У першому випадку силове поле називають стаціонарним, а в… Великий Енциклопедичний словник

    силове поле- Область простору, в якій на поміщену туди матеріальну точку діє сила, яка залежить від координат цієї точки в системі відліку, що розглядається, і від часу. [Збірник термінів, що рекомендуються. Випуск 102. Теоретична механіка. Академія… … Довідник технічного перекладача

    Частина простору, у кожній точці якого на поміщену туди частинку діє певна за величиною і напрямом сила, яка залежить від координат цієї точки, інколи ж і від часу. У першому випадку силове поле називають стаціонарним, а в… Енциклопедичний словник

    силове поле- jėgų laukas statusas T sritis Standartizacija ir metrologija apibrėžtis Vektorinis laukas, куріо bet kuriame taške es ir laiko… … Penkiakalbis aiškinamasis metrologijos terminų žodynas

    силове поле- jėgų laukas statusas T sritis fizika atitikmenys: angl. force field vok. Kraftfeld, n rus. поле сил, n; силове поле, n pranc. champ de forces, m … Fizikos terminų žodynas

    СИЛОВЕ ПОЛЕ- У фізиці, цьому терміну може бути дано точне визначення, у психології воно використовується, як правило, метафорично і зазвичай відноситься до будь-якого або всіх впливів на поведінку. Він зазвичай використовується досить холістично - силове поле. Тлумачний словникз психології

    Частина простору (обмежена або необмежена), у кожній точці якої на поміщену туди матеріальну частину діє певна за величиною і напрямком сила, яка залежить або від координат x, у, z цієї точки, або ж від ... ... Велика радянська енциклопедія

    Частина простору, у кожній точці до рого на поміщену туди частинку діє певна за величиною і напрямом сила, що залежить від координат цієї точки, а іноді й від часу. У першому випадку С. п. зв. стаціонарним, а в другому… Природознавство. Енциклопедичний словник

    силове поле- Область простору, в якій на поміщену туди матеріальну точку діє сила, яка залежить від координат цієї точки в системі відліку і від часу … Політехнічний термінологічний тлумачний словник



 

Можливо, буде корисно почитати: